Спинодаль и уравнение состояния жидкостей в области пониженной устойчивости

На основе анализа экспериментальных данных получены уравнения бинодали: $\omega=\pm B\theta^{0,323}+(B-1)\theta$ и спинодали: $\omega=\pm B \frac{2-l}{l}\theta^{0,323}+(B-1)\theta$ где $\omega=\rho/\rho_k-1,\theta=1-T/T_k$, знак плюс относится к жидкостным ветвям, минус - к паровым. Значение I универсально, близко к 1,20, В - индивидуальная характеристика. Введены новые переменные, характеризующие удаленность состояния вещества притемпературе Т и плотности $\rho$р относительно спинодали и линии «прямолинейного диаметра»: $\omega = (B-1)\theta$. В новых переменных: $\tau = \frac{l}{2-l}[\omega+(B-1)\tau], X=\tau+|Y|^{1/0,323}$, где $\tau=-\theta$, спинодаль превращается в ось Y, линия "прямолинейного диаметра" в ось X, бинодаль и критическая изотерма изображаются симметричными кривыми. Для области, примыкающей к спинодали, предложено уравнение состояния: $\pi-\pi_c = \Pi YX^{1,26}$, где $\pi=\rho/\rho_k$, $\pi_c$ - приведенное давление на спинодали (для $\theta>0$) или давление при Y=0 (для $\theta<0$). Это уравнение описывает сингулярность сжимаемости на спинодали и в критической точке, обеспечивает расчет PVT-соотношений в метастабильной области, на бинодали и в прилегающих областях состояния.