О нелинейных нелокальных уравнениях в теории волн. II. система уравнений поверхностных волн, асимптотика диссипативных уравнений
О нелинейных нелокальных уравнениях в теории волн. II. система уравнений поверхностных волн, асимптотика диссипативных уравнений
П.И. Наумкин, И.А. Шишмарев
Для системы уравнений поверхностных волн изучены задачи о локальном и глобальном во времени существовании решений, о разрушении решений за конечное время, о сглаживании со временем разрывных начальных возмущений, о построении обобщенных решений и об асимптотике решений при $t \to \infty$, Рассмотрено асимптотическое при $t \to \infty$ поведение решений нелинейных уравнений с диссипацией, таких как уравнение Колмогорова-Петровского-Пискунова, уравнение Уизема, кубическое уравнение Шрёдингера и уравнение Кортевега-де Фриза-Бюргерса.
Показать АннотациюМножественное образование адронов $\bar{p}p$- и $pp$-взаимодействиях при 32 ГэВ/с и модель кварк-глюонных струн
Множественное образование адронов $\bar{p}p$- и $pp$-взаимодействиях при 32 ГэВ/с и модель кварк-глюонных струн
Л.В. Бравина$^1$, П.Ф. Ермолов$^1$, Е.Е. Забродин$^1$, Н.П. Карпинская$^1$, Н.А. Круглов$^1$, О.Ю. Лукина$^1$, В.С. Мурзин$^1$, А.С. Проскуряков$^1$, Л.И. Сарычева$^1$, Л.Н. Смирнова$^1$, М.Ю. Боголюбский$^2$, А.А. Минаенко$^2$, А.М. Моисеев$^2$
Приведены результаты экспериментального исследования основных процессов, наблюдаемых в соударениях антипротонов и протонов с импульсом 32 ГэВ/с с протонами в жидководородной пузырьковой камере "Мирабель". Показано, что механизм этих процессов может быть описан на кварк-партонном уровне в модели кварк-глюонных струн.
Показать АннотациюКвантовый предел погрешности измерения энергии с помощью эффекта Керра
Квантовый предел погрешности измерения энергии с помощью эффекта Керра
Ю.И. Воронцов
В ранее опубликованных работах при расчете погрешности измерения энергии волны с помощью оптического эффекта Керра считалось, что погрешность измерения величины $E^2$ ($Е$ — амплитуда напряженности электрического поля) в нелинейной среде полностью определяет погрешность оценивания энергии волны. Не учитывалось, что во время измерения принципиально неопределенным становится волновое сопротивление среды и неопределенность его тем больше, чем точнее измерение $E^2$. Поэтому при таких измерениях погрешность имеет принципиальный квантовый предел, равный $(n/(\omega_2\tau))^{1/2}\hbar\omega_1$ ($n$—среднее число фотонов; $\omega_1,\omega_2$ - частота волны до и во время измерения соответственно; $\tau$ - длительность измерения).
Показать АннотациюНекоторые вопросы динамики концентрации растворов
Некоторые вопросы динамики концентрации растворов
С.И. Кауль, П.К. Сенаторов
Моделируется динамика концентрации раствора органического красителя путем численного решения уравнения типа уравнения диффузии с учетом влияния стенок кюветы, в которой находится исследуемый раствор. Делается вывод о необходимости учета динамики концентрации при обработке экспериментальных данных.
Показать АннотациюЧувствительность пробного квантового осциллятора при ограниченном времени измерения
Чувствительность пробного квантового осциллятора при ограниченном времени измерения
Е.К. Слива, Ф.Я. Халили
Найдена предельная чувствительность пробного квантового осциллятора при слежении за его координатой в течение заданного ограниченного времени. Построена соответствующая процедура оптимального выделения сигнала из квантовых шумов измерителя координаты.
Показать АннотациюО влиянии искажения начального состояния атома полем многозарядного иона на дважды дифференциальные сечения ионизации
О влиянии искажения начального состояния атома полем многозарядного иона на дважды дифференциальные сечения ионизации
Н.В. Новиков, В.С. Сенашенко
Предложено теоретическое описание ионизации атома многозарядными ионами наряду с взаимодействием в конечном состоянии при $Z_1/V_i <1$ ($Z_1$ - заряд налетающей частицы, $V_i$ - скорость сталкивающихся частиц) корректно учитывается искажение начального состояния атома мишени полем налетающего иона. Показано, что с увеличением заряда и уменьшением скорости иона влияние искажения начального состояния на угловые и энергетические распределения электронов возрастает. Результаты расчетов для столкновений ионов с атомом гелия сравниваются с экспериментальными данными.
Показать АннотациюДенормализация рассеянного излучения в свободном пространстве
Денормализация рассеянного излучения в свободном пространстве
С.М. Голынский
Рассматриваются возможности денормализации излучения, рассеянного при прохождении через плоский хаотический экран и распространяющегося далее в свободном пространстве. Обсуждаются вопросы моделирования начального распределения поля на экране по экспериментальным данным в плоскости наблюдения.
Показать АннотациюДислокации волнового фронта ионосферного радиосигнала
Дислокации волнового фронта ионосферного радиосигнала
В.Д. Гусев, Н.В. Карабанов
Показана зависимость количества дислокаций от величины фактора возмущенности сигнала, конструкции приемных антенн и длительности наблюдения пространственно-временных разностей фаз. Результаты теории иллюстрируются экспериментом.
Показать АннотациюОпределение вязкости жидкости по порогу параметрической генерации поверхностных волн
Определение вязкости жидкости по порогу параметрической генерации поверхностных волн
А.В. Ведерко, В.Ф. Марченко
Показано, что при нерезонансном возбуждении на поверхности жидкости волн капиллярного и гравитационно-капиллярного диапазона пороговая амплитуда синфазных колебаний накачки зависит не только от диссипативных (вязких) потерь, но и от потерь системы на излучение. Дано экспериментальное обоснование предлагаемого метода определения вязкости жидкости.
Показать АннотациюЛокализованные акустические моды квадратичного твердого клина
Локализованные акустические моды квадратичного твердого клина
В.В. Крылов
С помощью геометро-акустического подхода показано, что вдоль вершины твердотельного клина, локальная толщина которого квадратичным образом зависит от его высоты, могут распространяться сосредоточенные вблизи вершины антисимметричные акустические колебания. Фазовые скорости этих колебаний характеризуются немонотонными зависимостями от частоты и могут быть сделаны сколь угодно малыми при стремлении высоты усечения клина к нулю.
Показать Аннотацию