О пучковой неустойчивости в релятивистской плазме
О пучковой неустойчивости в релятивистской плазме
А.Н. Матвеев, П.А. Поляков, М.А. Тасев
Исследован вопрос о возбуждении волн в релятивистской одномерной плазме электронным пучком малой плотности с малым тепловым разбросом частиц. Найден инкремент возбуждения плазменных волн для частот, близких к низкочастотной собственной. моде. Проанализировано влияние теплового разброса электронов пучка на частоту колебаний и инкремент неустойчивости возбуждаемой волны.
Показать АннотациюВлияние электронно-дырочных корреляций на люминесценцию кристаллофосфора с ловушками
Влияние электронно-дырочных корреляций на люминесценцию кристаллофосфора с ловушками
А.Н. Васильев, В.В. Михайлин, И.В. Овчинникова
Рассматривается модель кристаллофосфора с ловушками с двумя каналами электронно-дырочной рекомбинации: непосредственной и через центр свечения. Устанавливается зависимость квантового выхода люминесценции одного из каналов от длины разлета электрона и дырки во время горячего этапа релаксации. Построена зависимость квантового выхода люминесценции от энергии падающих фотонов, интенсивности падающего света и температуры.
Показать АннотациюОценка величины неоднородного уширения спектра флуоресценции родамина 6Ж в глицерине
Оценка величины неоднородного уширения спектра флуоресценции родамина 6Ж в глицерине
И.А. Струганова
Рассмотрен процесс формирования неравновесного распределения флуоресцирующих центров по частотам 0-0 перехода в дипольной системе растворитель-краситель и последующей трансформации неравновесного распределения в равновесное за времена $\tau_R$. По измеренным зависимостям времени затухания флуоресценции родамина 6Ж в глицерине оценены величина неоднородного уширения спектра флуоресценции и время $\tau_R$ этого раствора.
Показать АннотациюРассеяние света на поляритонах в двухосном кристалле вблизи бинормали
Рассеяние света на поляритонах в двухосном кристалле вблизи бинормали
Т.В. Лаптинская, А.Н. Пенин, М.В. Чехова
Рассматриваются особенности частотно-углового спектра рассеяния на поляритонах в двухосном кристалле, возникающие в случае, когда волновой вектор поляритона ориентирован вблизи бинормали. При отклонении плоскости рассеяния от плоскости, содержащей бинормали, ветвь рассеяния расщепляется по волновому вектору; соответствующее распределение интенсивности при этом может быть объяснено изменением величины свертки квадратичной восприимчивости с ортами поляризации трех взаимодействующих волн при повороте орта поляризации поляритона.
Показать АннотациюПрименение метода Монте-Карло для исследования миграции энергии в сложных органических комплексах
Применение метода Монте-Карло для исследования миграции энергии в сложных органических комплексах
А.А. Демидов
Методом Монте-Карло проводится исследование миграции экситонов в сложных органических комплексах. Метод Монте-Карло, примененный в работе, не требует априорных ограничений на параметры комплексов и использует только пространственную структуру комплексов и спектроскопические характеристики составляющих их молекул. Возможности метода продемонстрированы на примере фикобилисомы - составной части светособирающей антенны некоторых фотосинтезирующих организмов.
Показать АннотациюКогерентные явления в системе "зона—уровень" во флуктуирующем поле
Когерентные явления в системе "зона—уровень" во флуктуирующем поле
В.Ю. Финкельштейн, В.А. Намиот
Изучена роль флуктуаций излучения в подавлении периодических «всплескообразных» возвратов системы в основное состояние при возбуждении из него в зону дискретных уровней. Показано, что подавление определяется отношением ширины линии излучения к ширине области возбуждения в зоне. При медленных флуктуациях частоты подавление может быть ослаблено, в то время как при резонансе на краю зоны и амплитудных флуктуациях оно, напротив, резко возрастает.
Показать АннотациюРоль коллективных эффектов в формировании ВУФ спектров редкоземельных ионов в кристаллах
Роль коллективных эффектов в формировании ВУФ спектров редкоземельных ионов в кристаллах
Л.И. Девяткова, А.А. Дружинин, О.Н. Иванова, В.В. Михайлин, С.П. Чернов
Исследована эволюция ВУФ спектров кристаллов $BaY_2F_8$ по мере замещения ионов иттрия ионами редкоземельных элементов иттербиевой подгруппы. При сравнительно малых концентрациях замещающих ионов в формировании спектра участвуют и переходы в парные d-состояния, соответствующие редкоземельным ионам, являющимся ближайшими соседями в решетке Браве иттрия. При больших концентрациях характер спектра определяется наличием или отсутствием экситоноподобных f - d состояний, отщепленных от зоны проводимости.
Показать АннотациюФазовые превращения и дифференциация вещества в оболочке Земли
Фазовые превращения и дифференциация вещества в оболочке Земли
М.В. Авдулов
В режиме периодических изменений температуры под действием полиморфных превращений происходит разделение земной оболочки на минералогические фракции при температуре ниже температуры солидуса горных пород. Приводятся оценки влияния сил Бьеркнеса и силы радиального давления на кинетику процесса.
Показать АннотациюО взаимодействии ансамбля частиц с полем плоской волны с переменными параметрами
О взаимодействии ансамбля частиц с полем плоской волны с переменными параметрами
А.М. Хапаев, И.В. Пономарев
Для анализа взаимодействия ансамбля частиц с полем плоской волны с переменными параметрами строится функционал, описывающий изменение энергии электронного кольца как функцию внешнего поля. Исследуется на экстремум один из возможных режимов его изменения.
Показать АннотациюПроницаем ли барьер $\lambda x^{-2}$?
Проницаем ли барьер $\lambda x^{-2}$?
В.Б. Гостев, А.Р. Френкин
Выбрано физически предпочтительное самосопряженное расширение гамильтониану с особенностью $s(s+ 1)х^{-2}, — 1/2 < s < 1/2$. С его помощью указан способ продолжения через точку ;x=0; решений уравнения Шрёдингера с потенциалом с той же особенностью. После чего по стандартным правилам найден однозначно коэффициент прохождения Т барьера (ямы) $\lambda x^{-2}$. В силу однородности гамильтониана этот коэффициент в отсутствие добавочного барьера $h\delta (x)$ не зависит от энергии. Приведен коэффициент Т для кулоновского барьера (ямы).
Показать Аннотацию