О вычислении одного класса базовых диаграмм квантовой теории поля
О вычислении одного класса базовых диаграмм квантовой теории поля
В.В. Белокуров, Н.И. Усюкина
Вычисляется двухпетлевая скалярная диаграмма, лежащая в основе вычисления фейнмановских диаграмм высоких порядков.
Показать АннотациюО свойствах параметрических колебаний в контуре со скачкообразной модуляцией емкости
О свойствах параметрических колебаний в контуре со скачкообразной модуляцией емкости
В.П. Комолов, Д.А. Тищенко, П.Н. Шашков
Показано, что параметрический контур со скачкообразной модуляцией емкости обладает двумя устойчивыми состояниями, которые определяются начальными условиями и характеризуются различными знаками мгновенных значений колебаний в фиксированные моменты времени. Это свойство аналогично квантованию фазы параметрических колебаний, аппроксимированных одним гармоническим тоном, в параметрических генераторах и нелинейных волноводных системах. Получены выражения для определения спектрального состава возбуждаемых колебаний. Приведены экспериментальные спектры для 9-й и 10-й зон возбуждения. Показано, что квантование фазы осуществляется для каждой из гармонических составляющих колебаний.
Показать АннотациюО нестационарном трехволновом взаимодействии дифрагирующих пучков
О нестационарном трехволновом взаимодействии дифрагирующих пучков
В.И. Пустовой, В.А. Трофимов
Численно анализируется трехчастотное взаимодействие дифрагирующих световых импульсов. Показано, что учет дифракции приводит к сложной пространственно-временной структуре излучения: происходит разбиение импульса и формирование кольцевой структуры пучка накачки.
Показать АннотациюПрямое наблюдение формирования ударного фронта акустической волны в твердом теле
Прямое наблюдение формирования ударного фронта акустической волны в твердом теле
А.А. Карабутов, В.Т. Платоненко, О.В. Руденко, В.А. Чупрына
Впервые наблюдался процесс нелинейного увеличения крутизны профиля интенсивного акустического импульса и образование ударной волны в твердом теле. Peaлизован новый способ измерения нелинейных модулей упругости.
Показать АннотациюПамяти Валентины Ивановны Ивероновой
Памяти Валентины Ивановны Ивероновой
И.М. Тернов, В.С. Фурсов, Г.С. Жданов, Н.Б. Брандт, М.И. Захарова, А.А. Кацнельсон, Р.Н. Кузьмин, М.М. Уманский, И.А. Яковлев
27 июля 1983 г. скончалась Валентина Ивановна Иверонова, один из крупнейших ученых в области рентгеноструктурного анализа и физики твердого тела, выдающийся педагог, профессор физического факультета Московского государственного университета.
Показать АннотациюОб определении постоянной тонкой структуры $\alpha$ с помощью абсолютного метода измерения яркости
Об определении постоянной тонкой структуры $\alpha$ с помощью абсолютного метода измерения яркости
А.В. Шепелев
Предлагается способ определения постоянной тонкой структуры $\alpha$, при котором не требуется использования конкретных значений каких-либо эталонов или констант. Точность предлагаемого способа не ограничивается поэтому связанной с их использованием систематической ошибкой. Предложена схема эксперимента по определению $\alpha$, основанная на определении яркости точно рассчитываемого излучения (синхротронного излучения) с помощью абсолютного метода измерения спектральной яркости.
Показать АннотациюУчет влияния столкновений атомов на порог генерации лазера
Учет влияния столкновений атомов на порог генерации лазера
В.А. Кливаденко
На основе квантового кинетического уравнения для матрицы плотности в рамках моделей сильных и слабых столкновений получены явные выражения для порога генерации и амплитуды генерируемого поля. Показано, что учет столкновений ведет к росту порогового значения для обеих моделей столкновений.
Показать АннотациюВлияние вертикального распределения плотности на распределение скорости в придонном плотностном потоке
Влияние вертикального распределения плотности на распределение скорости в придонном плотностном потоке
В.Н. Анучин, Ю.Г. Пыркин
Исходя из уравнений движения и уравнения диффузии для пассивной примеси проводится анализ динамической структуры придонного плотностного потока. Показано, что наличие перегиба в вертикальном распределении плотности потока должно приводить к перемене знака вертикальной составляющей скорости. Учет корреляции пульсаций плотности и скорости приводит к появлению дополнительного максимума в вертикальном распределении модуля турбулентного напряжения. На качественном уровне дано объяснение распространения придонных плотностных потоков на значительные расстояния практически без изменения толщины.
Показать АннотациюВысокотемпературная сверхпроводящая фаза в сплавах редкоземельных металлов
Высокотемпературная сверхпроводящая фаза в сплавах редкоземельных металлов
А.В. Ведяев, О.Э. Молодых, М.А. Савченко, А.В. Стефанович
Предсказывается возможность существования высокотемпературной сверхпроводящей фазы в сплавах редкоземельных металлов с алюминием: TbAl—NdAl. Показано, что такая фаза может иметь место при T $\approx$ 40 К, однако существование ее возможно лишь в узком интервале температур и она может быть метастабильной. Исследована возможность возникновения сверхпроводящей фазы в спиновом стекле. Показано, что при определенных условиях в системе сначала может произойти фазовый переход первого рода в сверхпроводящее состояние. Однако данная фаза будет низкотемпературной в силу недостаточно аффективного электрон-фононного взаимодействия. Дальнейшее понижение температуры приведет к возникновению магнитного порядка и к исчезновению сверхпроводимости.
Показать АннотациюКогерентный отклик двухуровневого атома на пробное поле с учетом подавления фазовой релаксации сильным полем
Когерентный отклик двухуровневого атома на пробное поле с учетом подавления фазовой релаксации сильным полем
Б.А. Гришанин, Г.Г. Шаталова
Рассчитана когерентная часть отклика на слабое пробное поле атома, находящегося в сильном резонансном поле, которое приводит к подавлению фазовой релаксации. Показано, что этот отклик появляется как на частоте пробного поля $\omega$, так и на комбинационной частоте $2\omega _L - \omega$. Спектр поглощения пробного поля такой системой имеет симметричный вид и состоит из двух частей, одна из которых соответствует поглощению пробного поля, другая — его усилению.
Показать Аннотацию