Сверхсветовые волны в релятивистской плазме в слабом магнитном поле
Сверхсветовые волны в релятивистской плазме в слабом магнитном поле
Л.С. Кузьменков, М.И. Ситнов
В рамках кинетической теории рассматривается изменение спектральных свойств релятивистской плазмы при включении внешнего слабого магнитного поля. В первом приближении по полю сверхсветовые циклотронные моды отсутствуют. Продольная волна трансформируется в необыкновенную в области малых волновых векторов, размер которой пропорционален корню квадратному из циклотронной частоты. Дисперсия обыкновенной волны в релятивистской плазме с конечной температурой в слабом поле не отличается от дисперсии поперечной волны в незамагниченной плазме. Дисперсия необыкновенной волны определяется квадратным уравнением относительно квадрата частоты волны.
Показать АннотациюРаспространение пучка света в оптически неоднородной среде с анизотропным рассеянием
Распространение пучка света в оптически неоднородной среде с анизотропным рассеянием
В.Б. Ефлов, Ю.А. Ильинский
Показано, что уравнение переноса в оптически неоднородной среде может быть решено для узких пучков в предположении малости градиента показателя преломления. Данный результат применяется для расчета мощности излучения, попадающего в направленный приемник после диффузного отражения сигнала от поверхности в оптически неоднородной среде.
Показать АннотациюМагнитные фазы и фазовые переходы в пленочном монокристалле типа {11l}
Магнитные фазы и фазовые переходы в пленочном монокристалле типа {11l}
Л.И. Антонов, Л.Е. Коротенко, А.Н. Матвеев, В.В. Попов
Для монокристаллических магнитных пленок типа {111} с кубической и одноосной анизотропией исследован спектр однородных состояний при заданном параметре анизотропии $S$, где $S=k_{\perp}-2\pi M^2/k_1$, $ k_{\perp}$ и $k_1$ — первые константы одноосной и кубической анизотропии соответственно. Показано, что при изменении параметра анизотропии $S$ происходят ориентационные фазовые переходы, причем большинство ориентационных переходов происходит в области значений $\left | S \right | < 1$ . Для этой области значений параметра $S$ характерно заметное увеличение числа магнитных фаз. Для большинства случаев решения выполнены численным методом.
Показать АннотациюО двухфотонном возбуждении квазисолитонов экситон-поляритонного излучения
О двухфотонном возбуждении квазисолитонов экситон-поляритонного излучения
В.Д. Гора, В.И. Пустовой, А.П. Сухоруков, А.К. Сухорукова
Развивается теория генерации экситон-поляритонов вблизи резонанса пикосекундными и субпикосекундными импульсами накачки. Аналитическими и численными методами проанализирован эффект формирования стационарных импульсов накачки и экеитона в условиях высокоинтенсивного на границе поля основного излучения.
Показать АннотациюМетодика измерения эффекта Мессбауэра при высоких давлениях на ядрах теллура-125
Методика измерения эффекта Мессбауэра при высоких давлениях на ядрах теллура-125
А.А. Корнилова, А.А. Опаленко
Предложена методика мёссбауэровского исследования при высоких давлениях на радиоактивных образцах с выводом .излучения через наковальню Бриджмена, изготовленную из нитрида бора. Калибровка давления выполняется noi измерению параметра решетки NaCl. Получены мёссбауэровские спектры теллура и двуокиси теллура при давлении до 110 кбар. В теллуре наблюдается уменьшение квадрупольного расщепления спектра при давлении выше 40 кбар — точки фазового перехода I рода.
Показать АннотациюОпределение средней энергии электронов из вольт-амперной характеристики зонда Ленгмюра
Определение средней энергии электронов из вольт-амперной характеристики зонда Ленгмюра
В.А. Довженко, А.П. Ершов, А.А. Кузовников
Теоретически показано, что зольт-амперная характеристика (ВАХ) ленгмюров- ского зонда может быть использована для определения величины средней энергии электронов $<\varepsilon >$ в очень широких пределах изменения функции распределения электронов по энергиям (ФРЭЭ). При этом требуемый участок ВАХ лежит в пределах $(0, \epsilon)$, a максимальная погрешность в определении $<\epsilon>$, связанная с отклоненйем ФРЭЭ от максвелловской, не превышает 50%.
Показать АннотациюНекоторые задачи проектирования многослойных оптических покрытий
Некоторые задачи проектирования многослойных оптических покрытий
А.Г. Свешников, А.В. Тихонравов, С.А. Яншин
Рассмотрены задачи проектирования многослойных оптических покрытий при наклонном падении света: получение требуемого коэффициента пропускания в неполяризованном свете, требуемого коэффициента пропускания для света одной из двух возможных поляризаций, синтез покрытия при одновременном задании требований на коэффициенты пропускания волн различных поляризаций. Предложены алгоритмы решения данных задач и приведены конкретные примеры синтеза.
Показать АннотациюПироэлектрический радиометр средних ИК-излучений
Пироэлектрический радиометр средних ИК-излучений
A.А. Волков, А.В. Невский, А.В. Козарь, И.А. Левина, Е.Г. Мачулка, B.К. Новик, В.А. Огневский, Ю.А. Пирогов, В.И. Терещенко, В.П. Фомичев
Разработан и испытан пироэлектрический ИК-радиометр, предназначенный для контроля температурных режимов обрабатываемых деталей в промышленном поточном производстве. Контроль температуры осуществлялся регистрацией теплового излучения нагретых деталей в спектральном диапазоне 8-12 мкм при помощи пироэлектрического датчика излучений. Выбранный спектральный диапазон позволяет работать в условиях повышенной влажности и задымленности, а также при наличии окалины на деталях. В диапазоне измеряемых температур 100-1000° С ошибка измерений составляет ±1-3%, а в диапазоне 1000-1300°С ±1%. Прибор действует на удалении от нагреваемых деталей от 1 до 5 м и имеет калибруемую по температуре собственную систему индикации. Предусмотрен выход на самопишущее устройство и подключение в цепь обратной связи для управления мощностью генераторов индукционного нагрева.
Показать АннотациюНелинейная поляризуемость примесного центра в полупроводнике. II
Нелинейная поляризуемость примесного центра в полупроводнике. II
Ю.П. Дрожжов
Обсуждено влияние сильного модулирующего поля и наличия в образце примесного случайного поля на резонансную структуру в коэффициенте нелинейной поляризуемости.
Показать АннотациюО приближенном определении расстояния до мгновенного точечного источника в вязкой сжимаемой жидкости
О приближенном определении расстояния до мгновенного точечного источника в вязкой сжимаемой жидкости
А.К. Шатов
Асимптотический анализ фундаментального решения уравнения для распространения возмущений давления показывает возможность определения точечным приемником расстояния до мгновенного точечного источника в вязкой сжимаемой жидкости. Приводится также формула для определения амплитуды источника по давлению, измеренному в точке наблюдения.
Показать Аннотацию