Предравновесная эмиссия фотонуклонов и метод квантовых функций Грина

Показано, что $T_{\gamma N}$-матрица реакции $(\gamma,N)$ для $E_{\gamma}\le 50$ МэВ выражается через векторную вершину $\tau [n+1]$: $\tau_{\gamma}[n+1]=V_{\gamma}GG\Gamma_{2,n+1}$, где $V_{\gamma}$-вершина невзаимодействующих нуклонов по отношению к полю $\gamma$-кванта $\Gamma_{2,n+1}$ - полная вершинная часть (полная амплитуда взаимодействия). Получены перенормированные уравнения для $\Gamma_{2,n+1}$, в которые входят произведения полюсных одночастичных функций Грина G и эффективные амплитуды взаимодействия $\Gamma_{2,n+1}$. Т-матрица реакции $(\gamma,N)$ разбивается на две части. Одна часть описывает прямой многоступенчатый ядерный фотоэффект (без образования компаунд-ядра), другая —резонансный многоступенчатый процесс ядерного фотоэффекта (через промежуточные состояния составного ядра). После статистического усреднения получены выражения для $|T_N|^2$, описывающие $(\gamma,N)$-реакцию для энергий $\gamma$-квантов $E \le 50$ МэВ.