Распределение температуры в факелах
Распределение температуры в факелах
Н.И. Кожевников, В.Д. Кузьминых
Рассмотрены различные способы задания функции источника факела. Показано, что функция источника факела должна иметь перегиб в точке, соответствующей некоторому значению оптической глубины τ. На основе наблюдательных данных [1, 1а, 2, 3] и предложенной модели функции источника произведен расчет зависимости температуры факела от оптической глубины для различных длин волн. Найдено, что отклонения температуры факела от температуры фотосферы имеют систематический ход с изменением λ.
Показать АннотациюВлияние системы измерения малых смещений на динамические свойства механических колебательных систем
Влияние системы измерения малых смещений на динамические свойства механических колебательных систем
В.Б. Брагинский, И.И. Минакова
Телескоп для изучения ядерных реакций
Телескоп для изучения ядерных реакций
И.Б. Теплов, В.С. 3азулин, Л.Н. Фатеева
Описан принцип действия и конструкция телескопа из четырех пропорциональных счетчиков, используемого для измерения энергетических и угловых распределений продуктов ядерных реакций. Проведен расчет случайных совпадений для тройной схемы совпадений, состоящей из двух последовательных двойных схем совпадений.
Показать АннотациюУгловые закономерности рассеяния ионов инертных газов на малые углы
Угловые закономерности рассеяния ионов инертных газов на малые углы
Е.С. Машкова, В.А. Молчанов, М.А. Фарук
Приводятся результаты измерения углового распределения быстрых частиц, отраженных от мишеней из меди, графита, молибдена, бериллия и титана при углах падения ионов на мишень, близких к скользящему. Полученные данные сравниваются с расчетами Эверхарта.
Показать АннотациюРадиоспектроскоп с высокочастотной модуляцией магнитного поля для исследований в широком интервале температур
Радиоспектроскоп с высокочастотной модуляцией магнитного поля для исследований в широком интервале температур
Н.В. Kравцов, В.Н. Лазукин, Н.В. Чекалин
Об универсальном ше стимер ном пространстве событий
Об универсальном ше стимер ном пространстве событий
Ю.А. Рылов
Вместо четырехмерного пространства событий введено универсальное шестимерное пространство событий (6-пространство). Показано, что законы сохранения электрического и барионного зарядов и существование элементарного электрического и барионного зарядов могут рассматриваться как свойства 6-пространства. Движение заряженной частицы в гравитационном и электромагнитном полях можно рассматривать как движение свободной частицы в 6-пространстве.
Показать АннотациюВысшие приближения при расчете некоторых вращательных движений
Высшие приближения при расчете некоторых вращательных движений
Б.И. Моргунов
С помощью асимптотических методов исследовано второе приближение для вращательных движений с одной степенью свободы. Рассмотрен важный для приложений случай движения с большой энергией, приведены примеры.
Показать АннотациюОпределение времени жизни носителей заряда в широкой базе четырехслойного полупроводникового триода
Определение времени жизни носителей заряда в широкой базе четырехслойного полупроводникового триода
А.И. Гомонова, А.С. Логгинов, К.Я. Сенаторов
Описываются схема и метод измерения времени жизни не основных носителей заряда в широкой базе четырехслойного полупроводникового триода. Дается теоретическое обоснование метода измерения. Выводится расчетная формула, связывающая измеряемое время рассасывания избыточного заряда с временем жизни. Приведены результаты эксперимента.
Показать АннотациюПринцип локальной инвариантности и теорема Нётер
Принцип локальной инвариантности и теорема Нётер
Б.Н. Фролов
Настоящая статья является первой из серии статей, посвященных построению теории гравитационного поля на основе теории компенсирующих полей. Строится общая теория компенсирующих полей на основе применения к локальным группам теоремы Нётер. 13 отличие от теории Утиямы, построенная теория применима к группам, связанным с преобразованиями координат. Доказывается, что источником компенсирующего поля служи; инвариант теоремы Нётер, соответствующий той группе, которая вводит данное компенсирующее поле.
Показать Аннотацию