Используется реалистическое безмодельное описание энергий тяжелых и сверхтяжелых ядер, на основании которого показывается, что а) заряд Z^* наиболее стабильного изобара растет пропорционально массовому числу A: Z^* = aA + b, где a = 0.355, b = 9.3; б) энергия \beta-распада изобара Q_{\beta}(A, Z) пропорциональна разности Z - Z^*: Q_{\beta} = k(Z - Z^*) + D, где k = 1.13~\mbox{МэВ}, а D зависит от четности A; в) энергия \alpha-распада изобара независимо от четности ядра растет пропорционально разности Z - Z^*: {Q_\alpha }\left( {A,Z} \right) = Q_\alpha ^*\left( A \right) + \lambda \left( {Z - {Z^*}\left( A \right)} \right), где \lambda = 2k\left( {1 - 2a} \right) = 0.65~\mbox{МэВ}; г) приведенная энергия \alpha-распада Q_\alpha ^*\left( A \right) минимальна при A = A_0 = 232, причем Q_\alpha ^*\left( {{A_0}} \right) = 4.9~\mbox{МэВ}, а при A \neq A_0 линейно растет: Q_\alpha ^*\left( {{A_0}} \right) = \varepsilon \left| {A - {A_0}} \right|, где \varepsilon = 0.212 при A < A_0 и \varepsilon = 0.0838 при A > A_0. На основе полученных формул рассчитываются энергии \alpha-распада для всех тяжелых и сверхтяжелых ядер при среднеквадратичном отклонении 0.2~\mbox{МэВ}. Показывается, что вблизи A = A_0 находится область наиболее стабильных (тяжелых и сверхтяжелых) ядер, а при A > 280 --- область повышенной стабильности.
23.60.+e α decay
27.80.+w 190 ≤ A ≤ 219
27.90.+b A ≥ 220
Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова, физический факультет, кафедра теоретической физики. Россия, 119991, Москва, Ленинские горы, д. 1, стр. 2.