Выпуск 2, 2021
Двухфотонная интерференция спектрально-запутанных пар, генерируемых в фотонно-кристаллическом волокне
Двухфотонная интерференция спектрально-запутанных пар, генерируемых в фотонно-кристаллическом волокне
А. В. Белинский, Н. С. Старшинов, А. Б. Федотов
Показано, что спектрально-запутанные двухфотонные состояния, формируемые в оптических параметрических процессах, демонстрируют нелокальные неклассические интерференционные эффекты второго порядка, зависящие от совместной спектральной амплитуды коррелированных фотонных пар. Это позволяет экспериментально связать регистрируемые интерференционные картины со степенью спектральной антикорреляции двухфотонного волнового пакета, которая может выступать в роли альтернативного по отношению к параметрам Шмидта и Федорова параметра для характеризации спектральной запутанности. По результатам двухфотонной интерференции на базе интерферометра Маха-Цендера определён параметр спектральной антикорреляции состояния, формируемого в процессе четырёхволнового взаимодействия в фотонно-кристаллическом волокне.
Показать АннотациюОценка кусочно-постоянных сигналов по регистрации их измерений в линейной схеме
Оценка кусочно-постоянных сигналов по регистрации их измерений в линейной схеме
Н. Г. Михеев, А. И. Чуличков, В. А. Антонюк
В работе предлагается метод и алгоритм восстановления кусочно-постоянных сигналов по результатам регистрации приборами, действие которых описывается линейным оператором (размытие) и добавлением шума. Вид линейного преобразования и статистические свойства шума известны. Область значений кусочно-постоянного сигнала также считается заданной. Проведено исследование зависимости точности восстановления кусочно-постоянного сигнала от числа возможных принимаемых значений.
Показать АннотациюОсновные характеристики фотоприемников типа фотосопротивление на основе композита поли 3-гексилтиофен и наночастиц кремния
Основные характеристики фотоприемников типа фотосопротивление на основе композита поли 3-гексилтиофен и наночастиц кремния
К. А. Савин$^{1,2}$, Э. С. Ибрагимов$^1$, А. С. Воронцов$^1$, М. Н. Мартышов, Е. А. Форш$^3$, П. А. Форш$^1$, И. В. Новиков$^1$
В работе исследованы спектральные зависимости токовой чувствительности и кинетики нарастания и спада фотопроводимости фотосопротивлений на основе композита полимера поли 3-гексилтиофена и наночастиц кремния. Установлено, что введение кремниевых наночастиц позволяет в широких диапазонах варьировать как спектральный диапазон работы, так и токовую чувствительность фотосопротивлений на основе композита полимера поли 3-гексилтиофена. При этом временные характеристики исследованных в работе фотосопротивлений не уступают распространенным фотодетекторам на основе P3HT/фуллерен.
Показать АннотациюСравнение влияния флюенса ионного облучения на структуру многостенных углеродных нанотрубок различных диаметров
Сравнение влияния флюенса ионного облучения на структуру многостенных углеродных нанотрубок различных диаметров
А. П. Евсеев$^{1,2}$, Ю. В. Балакшин$^{2,3}$, Е. А. Воробьева$^{2,5}$, А. В. Степанов$^4$, К. Д. Кушкина$^1$, А. А. Татаринцев$^1$, А. А. Шемухин$^{2,3}$
Проведено облучение многостенных углеродных нанотрубок (МУНТ) с различными исходными диаметрами ускоренными ионами He+ в диапазоне флюенсов от 2.5×1015 до 3×1016 ион/см2. При помощи метода комбинационного рассеяния света показано, что с увеличением флюенса быстро возрастает количество дефектов и степень аморфизации МУНТ. Показано изменение среднего диаметра МУНТ в зависимости от флюенса облучения, обсуждается изменение характера этой зависимости для исходных нанотрубок различных диаметров. Проведено моделирование распыления нанотрубок, показано, что оценка коэффициента распыления согласуется с экспериментально измеренной динамикой среднего диаметра нанотрубок.
Показать АннотациюМощный клистрон с распределенным взаимодействием миллиметрового диапазона с кольцевым электронным потоком
Мощный клистрон с распределенным взаимодействием миллиметрового диапазона с кольцевым электронным потоком
В. Е. Родякин$^1$, В. М. Пикунов$^1$, В. Н. Аксёнов$^{1,2}$
Представлены результаты теоретического исследования мощного многорезонаторного клистрона с распределенным взаимодействием на частоту 95 ГГц с кольцевым электронным пучком. Численные исследования проводились с использованием программного комплекса PARS с учетом теплового разброса скоростей электронов на катоде. В результате исследований и оптимизации параметров была разработана конструкция электронно-оптической системы и системы взаимодействия шести-резонаторного клистрона, обеспечивающего рекордную для данной частоты выходную мощность 8.6 кВт с коэффициентом усиления 56 дБ, электронным КПД 32% и полным КПД 26%. С использованием разработанного двухступенчатого коллектора с пониженным потенциалом с эффективностью рекуперации 54% в динамическом режиме возможно обеспечить полный КПД прибора на уровне 40%. Приводятся результаты численных расчетов динамики электронов и их взаимодействия с электромагнитными полями от катода до коллектора в квазитрехмерном приближении.
Показать АннотациюМоделирование процесса томографии поляризационных состояний бифотонов на квантовом компьютере
Моделирование процесса томографии поляризационных состояний бифотонов на квантовом компьютере
С. Д. Манько$^1$, Д. Н. Фроловцев$^1$, С. А. Магницкий$^{1,2}$
В работе проведено моделирование процесса квантовой томографии поляризационно-запутанных фотонных пар на квантовых компьютерах разных поколений платформы IBM Q Experience. Моделирование было проведено для всех 4-х двухкубитных состояний Белла. Оказалось, что величина вклада отсутствующих в состояниях Белла базисных состояний даже на квантовых компьютерах первых поколений не превышает 10%, снижаясь до единиц процентов на компьютерах последнего поколения. Была проведена оценка качества моделирования по параметру Фиделити. Значения Фиделити оказались в диапазоне (68.6-94.9)%, в зависимости от поколения компьютера. Было показано, что для состояний Белла численное значение Фиделити может быть вычислено по 3-м томографическим измерениям, вместо 9-ти, требуемых для определения матрицы плотности с помощью процедуры квантовой томографии.
Показать АннотациюМагнитотепловые свойства тербия до и после процедуры интенсивной пластической деформации
Магнитотепловые свойства тербия до и после процедуры интенсивной пластической деформации
Ю. В. Корнеева, В. Б. Чжан, И. С. Терёшина, Т. П. Каминская
В работе исследована структура, тепловые и магнитотепловые свойства редкоземельного металла тербия, прошедшего процедуру очистки и, затем, подвергнутого процедуре интенсивной пластической деформации (ИПД). Исходный образец Tb и деформированный содержат наноразмерные структурные элементы, что подтверждается АСМ-исследованиями. В высокочистом Tb величина магнетокалорического эффекта (МКЭ) в области перехода в парамагнитное состояние превышает значения МКЭ, который демонстрируют образцы Tb, не прошедшие процедуру очистки. Обнаружено, что в деформированном образце МКЭ практически исчезает. Проанализированы магнитные свойств образцов в парамагнитной области. Установлено, что метод интенсивной пластической деформации позволяет получить материал с новыми тепловыми и магнитотепловыми свойствами, благодаря трансформации структуры, обменных и магнитокристаллических взаимодействий.
Показать АннотациюДеформация вертикального профиля скорости в процессе торможения потока с обратным градиентом давления
Деформация вертикального профиля скорости в процессе торможения потока с обратным градиентом давления
О. Н. Мельникова, Х. Ян$^2$
Экспериментально показано, что обратный градиент давления приводит к периодическому торможению пограничного слоя плоскопараллельного течения в открытом канале. В процессе торможения за счет действия обратного градиента давления и силы трения формируется мгновенный вертикальный профиль скорости с локальным минимумом, расположенным выше вязкого слоя между двумя точками перегиба. Показано, что в тонком слое, содержащем верхнюю точку перегиба, плоскопараллельное течение неустойчиво, что подтверждено в эксперименте – в этом слое зафиксировано формирование цилиндрического вихря, при критическом значении обратного градиента давления в конце цикла торможения
Показать Аннотацию