Выпуск 6, 2008
Широтная асимметрия баромагнитных полей планет и звезд
Широтная асимметрия баромагнитных полей планет и звезд
В.И. Григорьев, В.С. Ростовский
Показано, каким образом широтная магнитная асимметрия небесных тел может быть объяснена на основе теории бароэлектрического эффекта.
Показать АннотациюГеометрическая интерпретация тензора электромагнитного поля с ортогональными компонентами $E$ и $B$
Геометрическая интерпретация тензора электромагнитного поля с ортогональными компонентами $E$ и $B$
М.Д. Малых
Электромагнитное поле, в котором $(\vec{B},\vec{E})=0$, истолковано геометрически как сопоставление точке $(x,y,z,t)$ проективной прямой в $\mathbb{P}^3$. Для такого поля найдено общее решение первой четверки уравнений Максвелла ${\mathop{\mathfrak{Rot}}\nolimits F=0}$. Вторая четверка в области вне зарядов и токов сведена к задаче, связанной со скалярным волновым уравнением.
Показать АннотациюРезонансы максимального спина в ядрах с незаполненными оболочками
Резонансы максимального спина в ядрах с незаполненными оболочками
Н.Г. Гончарова, В.А. Ерохова, Н.Д. Пронкина
Формфакторы $1\hbar\omega$-резонансов максимального спина получены в версии <<частица - состояние конечного ядра>> многочастичной модели оболочек для ядер $^{24}$Mg, $^{26}$Mg, $^{28}$Si, $^{40}$Ca, $^{42}$Ca, $^{44}$Ca. Волновые функции возбужденных состояний рассчитаны с использованием информации о спектроскопии прямых реакций. Сравнение с сечениями реакций $(e,e')$ показало, что теоретический расчет хорошо согласуется с имеющимися экспериментальными данными. Показана фрагментация силы $M6$-резонанса в $^{40}$Са по 22 пикам.
Показать АннотациюМеханизм подавления релаксационных колебаний в быстропроточном лазере на смеси газов
Механизм подавления релаксационных колебаний в быстропроточном лазере на смеси газов
Л.С. Кузьминский, Ю.В. Лужинская, А.И. Одинцов, А.И. Федосеев
Показано, что обмен возмущениями между компонентами движущейся активной среды, такой как рабочая смесь CO$_2$-N$_2$-лазера, приводит к подавлению релаксационных колебаний и стабилизации стационарной генерации. Получены аналитические соотношения, определяющие частоты и инкременты релаксационных колебаний и порог их самовозбуждения по характеристикам стационарной генерации.
Показать АннотациюУширение колебательных спектров двуокиси углерода при адсорбции и конденсации в нанопорах
Уширение колебательных спектров двуокиси углерода при адсорбции и конденсации в нанопорах
В.Г. Аракчеев$^1$, В.Н. Баграташвили$^2$, А.А. Валеев$^1$, В.Б. Морозов$^1$, А.Н. Оленин$^1$, В.К. Попов$^2$, В.Г. Тункин$^1$
Представлены результаты измерений КАРС-спектров Q-полосы колебательного перехода моды $\nu_{1}$ с частотой 1388 см$^{-1}$ двуокиси углерода, заполняющей образец из нанопористого стекла. Спектры измерялись при комнатной температуре (20.5$^о$C). Измерения проводились в кювете с газом, сжимаемым вплоть до давления насыщения $P_\textbf{sat}$. При увеличении давления выше $0.8P_\textbf{sat}$ в КАРС-спектрах помимо основной линии, обусловленной молекулами газовой фазы, появляется компонента, обусловленная вкладом молекул, находящихся внутри пор и адсорбированных на их стенках. Моделирование спектров, проведенное с учетом интерференции этих двух вкладов, позволяет оценить уширение колебательных молекулярных спектров в адсорбированном слое. Ширина спектра <<адсорбционного>> вклада заметно (примерно вдвое) превосходит ширину спектров, измеренных в свободном объеме жидкости. При давлениях выше $0.94P_\textbf{sat}$ спектральная ширина, соответствующая молекулам внутри пор, падает до значений, близких к измеренному в свободном объеме жидкости, что соответствует переходу молекул в порах к конденсированному состоянию.
Показать АннотациюКристаллографические закономерности эффекта памяти формы в неупорядоченных твердых растворах
Кристаллографические закономерности эффекта памяти формы в неупорядоченных твердых растворах
А.Г. Хунджуа, Е.А. Бровкина, А.Г. Птицын
Предложена схема для оценки возможности реализации эффекта памяти формы в мартенситных сплавах с неупорядоченной решеткой. Анализ ориентационных соотношений между решетками аустенита и мартенсита позволяет выявить те из них, которые допускают формирование самоаккомодационных комплексов - важной составляющей механизма эффекта памяти. Данная схема была применена к сплаву Ti$_{48}$Zr$_{48}$Nb$_{4}$, в котором формируется две мартенситные фазы: гексагональный $\alpha'$- и орторомбический $\alpha''$-мартенситы. Сделан вывод о возможной реализации эффекта памяти формы для $\alpha''$-фазы, что согласуется с литературными данными.
Показать АннотациюИсследование фрустрации между сегнетоэлектричеством и антисегнетоэлектричеством в смектиках
Исследование фрустрации между сегнетоэлектричеством и антисегнетоэлектричеством в смектиках
А.В. Емельяненко
Развита молекулярно-статистическая теория, описывающая смектические фазы с фрустрацией между сегнетоэлектрической и антисегнетоэлектрической. В рамках молекулярной модели оценены параметры среднего поля, отвечающие за формирование сложных смектических фаз с большими периодами. Построена общая фазовая диаграмма и оценен шаг спирали во всех фазах. Проведено сравнение полученных результатов с экспериментальными.
Показать АннотациюОсобенности биологического действия электромагнитного излучения низкой интенсивности (популяционные аспекты)
Особенности биологического действия электромагнитного излучения низкой интенсивности (популяционные аспекты)
М.Г. Гапочка
В реакциях одноклеточных организмов на токсическое воздействие и КВЧ-облучение обнаружено как принципиальное отличие, так и сходство. Отличие состоит в том, что устойчивость микроводорослей к токсическому воздействию в процессе роста культуры и становления их популяции увеличивается, а устойчивость к действию облучения - уменьшается. Сходство проявляется в том, что устойчивость микроводорослей к действию обоих факторов зависит от фазы роста культуры и стадии формирования популяции.
Показать АннотациюПостроение молекулярной модели фрагмента липидной мембраны в гелевом и жидкокристаллическом состояниях
Построение молекулярной модели фрагмента липидной мембраны в гелевом и жидкокристаллическом состояниях
Д.В Зленко, П.М. Красильников
Построена модель липидной мембраны в жидкокристаллическом и гелевом состояниях. Модель мембраны в жидкокристаллическом состоянии адекватно воспроизводит геометрические параметры мембраны, упаковку липидов и параметры подвижности молекул. Модель мембраны в гелевом состоянии бислоя воспроизводит геометрические параметры реальной мембраны и упаковку липидов. Представлены новые методы расчета параметров подвижности молекул фосфолипидов в плоскости бислоя.
Показать АннотациюВзаимодействие полимерной матрицы и связанной воды на примере пленок поли( N-винилкапролактама)
Взаимодействие полимерной матрицы и связанной воды на примере пленок поли( N-винилкапролактама)
Г.В. Маркин, И.А. Малышкина, Н.Д. Гаврилова, Е.Е. Махаева, Т.Е. Григорьев
Методом диэлектрической спектроскопии ($10^{-1}$-$10^{7}$ Гц) исследовано взаимодействие молекул воды и полимерной матрицы поли(N-винилкапролактама) (ПВКЛ) в зависимости от температуры (${-}100\div{+}50$ $^о$C) и концентрации воды (менее 1, 8 и 23 вес %). Обнаружено наличие характерных температурных точек изменения свойств системы, значения которых зависят от количества молекул воды в полимере. Установлено, что механизмом влияния температуры и концентрации воды является изменение характеристик водородных связей.
Показать АннотациюКлассификация небесных тел в рамках планетных систем
Классификация небесных тел в рамках планетных систем
И.Д. Котляров
Предложен набор общих критериев для классификации небесных тел, являющихся элементами планетных систем. Для Солнечной системы предложен дополнительный критерий принадлежности небесных тел к категории планет или карликовых планет на основе феноменологической формулы распределения планет в Солнечной системе.
Показать АннотациюСпин-фононные взаимодействия в купратах
Спин-фононные взаимодействия в купратах
А.М. Савченко, М.Б. Садовникова, О.Г. Карчев
На основе анализа спин-волновой динамики магнитных систем получен параметр $\zeta$ спин-фононной связи. Показано, что параметр спин-фононной связи будет тем выше, чем больше относительный электрон-ионный потенциал $g_1$, меньше обменный радиус корреляции $r_c$, меньше масса ионов $M$, составляющих кристаллическую решетку.
Показать АннотациюТочное аналитическое выражение для индукции магнитного поля образца прямоугольной формы
Точное аналитическое выражение для индукции магнитного поля образца прямоугольной формы
Д.В. Вагин, Т.Н. Герасименко, П.А. Поляков
В работе получено аналитическое выражение для напряженности магнитного поля внутри и вне намагниченного образца прямоугольной формы в отсутствие нефизических расходимостей на его границах.
Показать АннотациюЭнергетический спектр легких ядер первичного космического излучения по данным установки шал мгу
Энергетический спектр легких ядер первичного космического излучения по данным установки шал мгу
Н.Н. Калмыков, В.Н. Калмыков, Г.В. Куликов, В.П. Сулаков, Ю.А. Фомин
На основе анализа спектров широких атмосферных ливней (ШАЛ) по числу частиц, измеренных на установке ШАЛ МГУ, определена величина изменения показателя энергетического спектра $\Delta\gamma$ в области излома. Эта величина оказалась равной $\Delta\gamma=1.00\pm0.12$. В работе проводится сопоставление спектра легких ядер, полученных на различных установках.
Показать АннотациюПлотность расположения волноводов на печатных платах
Плотность расположения волноводов на печатных платах
О.Е. Наний, Е.Г. Павлова
Рассчитаны зависимости максимально допустимой плотности расположения волноводов на печатной плате от контраста показателей преломления $\Delta n$. Показано, что наименьшие перекрестные помехи между соседними волноводами наблюдаются при оптимальном размере сердцевины, при котором локализация основной моды в сердцевине максимальна.
Показать АннотациюДискретная дифракция в каскадно-индуцированной анизотропной решетке
Дискретная дифракция в каскадно-индуцированной анизотропной решетке
О.В. Боровкова, В.Е. Лобанов, А.К. Сухорукова, Д.А. Чупраков, А.П. Сухоруков
Исследованы закономерности анизотропной дискретной дифракции в каскадно-индуцированной решетке, создаваемой двумя скрещенными опорными волнами в квадратично-нелинейной среде. Прослежен переход от дифракции сигнального пучка в свободном пространстве к дискретной дифракции и к захвату сигнального пучка в волновод в индуцированной решетке по мере увеличения интенсивности волн накачки.
Показать АннотациюВоспламенение углеводородных пленок в условиях поверхностного сверхвысокочастотного разряда
Воспламенение углеводородных пленок в условиях поверхностного сверхвысокочастотного разряда
А.Ф. Александров, В.М. Шибков, Л.В. Шибкова
В условиях поверхностного СВЧ-разряда в неподвижном воздухе реализовано быстрое плазменно-стимулированное воспламенение жидких углеводородов. Показано, что в зависимости от подводимой СВЧ-мощности период индукции изменяется от 5 до 30 мкс, воспламенение происходит на антенне в области существования поверхностного СВЧ-разряда при температуре газа, не превышающей 1000 К, скорость распространения передней границы области интенсивного горения около антенны достигает 300 м/с.
Показать Аннотацию